MAOL-Pisteitysohjeet Fysiikka kevät 2009
Tyypillisten virheiden aiheuttamia pistemenetyksiä (6 pisteen skaalassa):
- pieni laskuvirhe -1/3 p
- laskuvirhe, epämielekäs tulos, vähintään -1 p
- vastauksessa yksi merkitsevä numero liikaa -0 p
- karkeampi pyöristysvirhe -1 p
- laskuissa käytetty pyöristettyjä välituloksia -2/3 p
- kaavassa virhe, joka ei muuta yksikköä -1 p
- kaavavirhe, joka johtaa väärään yksikköä, vähintään -2 p
- lukuarvosijoitukset puuttuvat -1 p
- yksiköt puuttuvat lukuarvosijoituksissa -1 p
- yksikkövirhe lopputuloksessa, vähintään -1 p
- täysin kaavaton esitys, yleensä -3 p
"Solverin" käyttö ei hyväksyttävää
Suureyhtälö on ratkaistava kysytyn suureen suhteen, lukuarvot yksikköineen sijoitetaan vasta saatuun lausekkeeseen.
Graafiset esitykset
- puutteet koordinaatistossa (akselit, symbolit,
yksiköt, jaotus), vähennys 0,5 - 2 p
- graafinen tasoitus puuttuu -1 p
- suoran kulmakertoimen määritys yksittäisistä
havaintopisteistä (eivät suoralla) -1 p
- koko, tarkkuus, yleinen huolimattomuus, vähennys 0,5 - 1 p
1. a) Oikein 0,5 p Gravitaatiovuorovaikutuksen ansiosta Kuu pysyy Maata kiertävällä radalla. 1 p
b) Väärin 0,5 p
Voima ja sen vastavoima ovat itseisarvoltaan yhtä suuret. 1 p
c) Oikein 0,5 p
Ilmanvastuksen kasvaessa painovoiman suuruiseksi hyppääjä saavuttaa vakionopeuden. 1 p
d) Väärin 0,5 p
Valovuosi on matka, jonka valo kulkee vuodessa. 1 p
2. a)
Kuvaaja 3 p
b) Kuvaajasta v =12 m s 1 p
c) 2517 MWh
0, 2873 MW 365 24 h
P E
= t = =
⋅
287, 3 kW 290 kW
P ≈ ≈ 2 p
3. 1
2
0,820 kg 0,540 kg 4,19 kJ kg K 333 kJ kg 100 K m
m c s T
=
=
=
= Δ =
3
3
0, 022 kg
=?
= m
H H Q m
=
Jää sulaa: Q1= ⋅s m1=333 kJ kg 0,820 kg=273,06 kJ⋅ Vesi lämpenee: Q2= ⋅c (m1+m2)⋅ Δ T
( )
4,19 kJ kgK 0,820 kg+0,540 kg 100 K 569,84 kJ
= ⋅ ⋅ =
Yhteensä 273, 06 kJ+569,84 kJ=842,9 kJQ =
3
842,9 kJ
38313 kJ kg 38 MJ kg 0, 022 kg
H Q
= m = = ≈ 4 p
Saatu arvo on todennäköisesti liian pieni koska:
- astian lämpökapasiteettia ei ole huomioitu - systeemi ei ole eristetty, mm lämpösäteily
- veden höyrystyminen lämpenemisen aikana kaksi oleellista 2 p 4. a) Kaiutinkalvon värähtely synnyttää paineen vaihteluja ilmaan. Ilmassa ääni etenee mekaanisena,
pitkittäisenä aaltoliikkeenä 2 p
b) Ihmiskorvan aistima äänen voimakkuus on intensiteetin suhteen logaritminen 2 p c) Intensiteettitaso
0
log I
L= I missä 0 12 W2 10 m
I = − vertailuintensiteetti
1 2
1
2
1 2
10 10
1 0 2 0
10 10,3 1 0
7
2 10
0
103 dB 70 dB
10 10
10 10
10 1995 10
L L
L
L
L L
I I I I
I I I I
= =
= ⋅ = ⋅
= ⋅ = =
⋅
V: 2000 –kertainen 2 p
5. a) A: vaunu harmonisen liikkeen tasapainoasemassa, jolloin a=0 ja v=vmax (tai perustelussa toteamus jousivoiman harmonisuudesta)
vaunun paino alustan tukivoima G
N
=
=
liiketila 0,5 p
voimat nimettynä 1 p
B: vaunu paikoillaan ääriasemassa, jolloin a=amax, v= 0
vaunun paino alustan tukivoima
jousivoima
j
G N F
=
=
=
liiketila 0,5 p
voimat nimettynä 1 p
b) A: pallo putoaa; tasaisesti kiihtyvä liike
paino
ilmanvastus
i
G F
=
=
liiketila 0,5 p
voimat nimettynä 1 p
B: pallo paikoillaan, irtoamassa lattiasta
paino
lattian tukivoima G
N
=
=
liiketila 0,5 p
voimat nimettynä 1 p
6.
1 p
Tasapainoehto
∑
F =0x x 0
y y
0 ; 0
0 ; 0
F F G F
F N G
⎧⎪ = − − μ =
⎪⎪⎨⎪ = − =
⎪⎪⎩
∑
∑
1 p
( )
( )
0 x
0
2
cos sin cos sin
480 kg 9,81m 0,15 cos15 sin15 s
F N G
F mg mg
mg μ
μ α α
μ α α
= +
= +
= +
⋅ ⋅ + 1 p
= 1900 N
1 p
Tasapainoehto
∑
M =0 0 1 p
1 2
1 2
0
1900 N 3, 6 cm 43 cm 160 N
F r T r T F r
r
⋅ − ⋅ =
⋅ ⋅
= =
≈ 1 p
7. a)
( )
( ) ( )
7
TERÄS TERÄS 2 3 2
1
8
KUPARI KUPARI 2 2 3 2 3 2
2 1
500 m
1,84 10 m 13, 02
1, 5 10 m
500 m 1, 68 10 m
1, 65 10 m 1, 5 10 m R l
r R l
r r
ρ π π
ρ π π π π
−
−
−
− −
= = ⋅ Ω ⋅ = Ω
⋅ ⋅
= = ⋅ Ω ⋅
− ⋅ ⋅ − ⋅ ⋅
= 5, 66 Ω 2 p
KUPARI TERÄS
TERÄS
TERÄS TERÄS KUPARI
KUPARI TERÄS KUPARI
KUPARI
I I I
I U
R I R
U I R
I R
+ =
⎧⎪⎪ =
⎪⎪⎪ ⇒ =
⎨⎪⎪ =
⎪⎪⎪⎩
KUPARI KUPARI
TERÄS KUPARI TERÄS
KUPARI
KUPARI TERÄS
1 1 1
1
1 0, 70 70%
5, 66 13, 02 1
I I
I I I I
I
R R
⇒ = =
+ +
=
+
= Ω + ≈ =
Ω
2 p
b) U=RI
Vastukset rinnan
KUPARI TERÄS KUPARI KUPARI
TERÄS TERÄS
KUPARI TERÄS KUPARI TERÄS
1 1 1
5, 66 13, 02
3, 5 A 5, 66 13, 02
R R
R R R R R
R R
U I
R R
= + = +
⋅
⋅ Ω⋅ Ω
= ⋅ = ⋅
+ Ω + Ω
= 13,81 v 14 V 2 p
8. a) Kun virta alkaa kasvaa, käämissä tapahtuu itseinduktio, joka hidastaa virran kasvua 2 p b) Virta vakioituu arvoon I =0 1, 6 A
0
7,5 V 1, 6 A E IR R E
= ⇒ = I = =4, 6875Ω ≈4, 7Ω 2 p
c) Kirchoff II E=UL+RI josta UL= −E RI Kuvaajasta t=0, 01 s → I=1, 2 A
Indusoitunut jännite 7, 5 VU =L −4, 6875Ω⋅1, 2 A=1,875 V 1 p Toisaalta I
U L t
= Δ
Δ , kuvaajasta 1,1 A 0, 02 s I
t Δ =
Δ (tangentin fysikaalinen kulmakerroin) 1,875 V
0, 034 Vs A 1,1 A
0, 02 s L U
I t
= = =
Δ Δ
34 mH 1 p
9. Valosähköisellä ilmiöllä tarkoitetaan ilmiötä, jossa valo irrottaa elektroneja metallin pinnasta 1 p Comptonin ilmiössä riittävän lyhytaaltoisen säteilyn fotoni siroaa aineesta. Fotonin energia
pienenee (λ kasvaa) ja samalla elektroni irtoaa. 1 p Valosähköisen ilmiön tutkimusmenetelmistä valon hiukkasluonnetta tukevat
- irronneen elektronin EKmax riippuu lineaarisesti säteilyn taajuudesta mutta ei intensiteetistä.
- kynnystaajuutta f pienemmillä taajuuksilla elektroneja ei irtoa 0
0 Kmax 0 0
hf =W +E W = ⋅ 3 h f p
Comptonin sironnassa tapahtuva säteilyn aallonpituuden kasvu voidaan selittää kokeiden kanssa yhtäpitävästi ajattelemalla tapahtuma fotonin ja vapaan elektronin kimmoisena törmäyksenä, jossa
energia ja liikemäärä säilyvät. 1 p
10.
messinkipallo A A A A 3 kg3 8, 4 10 m =ϕ V ϕ = ⋅ m alumiinipallo B B B B 3 kg3
2, 7 10 m =ϕ V ϕ = ⋅ m Ilmanvastusta ei oteta huomioon.
Mekaanisen energian säilymisen perusteella - pallon A nopeus ennen törmäystä
2
A A A A A A
1 2
m gh =2m v ⇒ v = gh = 2gl
(
1 cos− α)
- pallon B nopeuden tulee olla heti törmäyksen jälkeen
2
B B B B B B
1 2
2m u =m gh ⇒ u = gh = 2gl
Täysin kimmoisassa törmäyksessä säilyvät sekä liike-energia että liikemäärä.
( )
A B
A A A B
A A B B
A A A A B B A
A
A B
A
2 1 cos 2
m v m u m u
m v m u
m v m u m u u
m
gl gl
ϕ α ϕ
ϕ
= +
⇒ = + ⇒ = −
− −
=
2 2 2
A A A A B B
2 2 2
A A A A B B
1 1 1
2m v 2m u 2m u
v u u
ϕ ϕ ϕ
= +
= +
sijoitetaan liikemäärän yhtälöstä saatu u A
( )
A( )
B 2A A B
A
2 1 cos 2
2 1 cos gl gl 2
gl ϕ α ϕ gl
ϕ α ϕ ϕ
ϕ
⎛ − − ⎞⎟
⎜ ⎟
⎜ ⎟
⋅ − = ⋅⎜⎜⎜⎝ ⎟⎟⎟⎠ + ⋅ supistetaan 2gl ja ϕA: lla
2
B B
A A
2
B B B
A A A
1 cos 1 cos
1 cos 1 cos 2 1 cos
ϕ ϕ
α α
ϕ ϕ
ϕ ϕ ϕ
α α α
ϕ ϕ ϕ
⎛ ⎞⎟
⎜ ⎟
− =⎜⎜⎜⎝ − − ⎟⎟⎠ +
⎛ ⎞⎟
⎜ ⎟
− = − − − ⋅ +⎜⎜⎜⎝ ⎠⎟⎟ +
supistetaan B
A
ϕ :lla ϕ
( )
2B A
2 1 cosα ϕ 1 : 2
− =ϕ +
2 B
A 2 B
A
2 3
3 3
1 cos 1
2 2
cos 1 1
2 2
2, 7 10 kg m 1 1
2 8, 4 10 2 0, 563
55, 7 56 α ϕ
ϕ α ϕ
ϕ
α
⎛ ⎞⎟
⎜ ⎟
− =⎜⎜⎜⎝ + ⎟⎟⎠
⎛ ⎞⎟
⎜ ⎟
= −⎜⎜⎜⎝ + ⎟⎟⎠
⎛ ⎞⎟
⎜ ⋅ ⎟
⎜ ⎟
⎜ ⎟
= −⎜⎜⎜ ⋅⎜⎜⎝ ⋅ + ⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎠
=
= ≈
Poikkeutuskulma vähintään 56°
Pisteitys
- mekaanisen energian säilymislain perusteella laskettu vA ja u B 1 p + 1 p
- törmäyksen käsittely oikein 3 p
A A
B B
m V
m V
ϕ ϕ
=
=
11. a) Intensiteetti 12 12
I H
r ⇒ i r
∼ ∼
2
1 2
2 1
H r
H r
⎛ ⎞⎟⎜ ⎟
= ⎜ ⎟⎜ ⎟⎜⎝ ⎠
i
i
2 2 1 1
2 2
2
0, 5 m 3,8 mSv
h 4, 5 m 47 Sv
h H r
H r
μ
⎛ ⎞
⋅ ⎜ ⎟
= = ⋅⎜⎜⎝ ⎟⎟⎟⎠
=
i i
2 p
b) Kuviosta matkavaimennuskerroin 1 100m μ = Heikennyslaki 0 x
0 x
I I e H H e
μ μ
− ⋅
− ⋅
= ⇒
i = i
0
10 Sv h
ln ln
3800 Sv h 100 1
m 5, 9 cm
H x H
μ μ
= μ =
− −
=
i
i
2 p
c) Raskaan ytimen kentässä riittävän energian omaava gammakvantti voi muuttua elektroniksi ja sen antihiukkaseksi, positroniksi. 2 p + 12. a) Valon aallonpituuden jakaumaa sanotaan spektriksi (valon intensiteetti aallonpituuden
funktiona) 1 p
b) Hehkulampun lähettämän valon spektri on jatkuva, joka sisältää kaikki valon aallonpituudet.
Kaasupurkausputken lähettämän valon spektri on viivaspektri eli se sisältää vain tiettyjä
aallonpituuksia 1 p
c) 1) Valoaaltojen interferenssi. Kun valoaalto kulkee hilan läpi, tapahtuu valon taipuminen eli diffraktio siten, että pitkäaaltoinen valo taipuu eniten. 1 p 2) Prisma-aineen taitekerroin riippuu valon aallonpituudesta. Kun valoaalto kulkee prisman läpi säde taittuu kummassakin rajapinnassa siten, että lyhytaaltoinen valo taittuu eniten 1 p d) Kuvastaα1= =ϕ 32 ; α2=α1+θ
1 p
Ilmalle 1, 00n =i , joten taittumislaista
1 2
2 1
sin 1 sin
sin sin
i
l
l l
n n
n n
α α
α = = ⇒ α = 1 p
Aallonpituus taitekerroin 388,7 nm sin 32
(
30, 25)
1, 67 sin 32
+ ≈
447,2 nm sin 32
(
29, 00)
1, 65 sin 32
+ ≈
501,6 nm sin 32
(
28, 35)
1, 64 sin 32
+ ≈
587,6 nm sin 32
(
27,15)
1, 62 sin 32
+ ≈
796,5 nm sin 32
(
26, 55)
1, 61 sin 32
+ ≈
taulukko 1 p
kuvaaja 2 p
+ 13. a)
1 p
b)
2 p
c) p-tyypin puolijohteessa varauksenkuljettajia ovat positiiviset aukot. 14. ryhmän alkuaineista (pii- tai germanium) valmistettuun kiteeseen lisätään 13. ryhmän alkuainetta, jolloin jokaista lisättyä atomia kohti jää kiderakenteeseen yhden elektronin vajaus eli aukko.
n-tyypin puolijohteessa varauksen kuljettajia ovat negatiiviset elektronit. 14. ryhmän
alkuaineista valmistettuun kiteeseen lisätään 15. ryhmän alkuainetta. Jokaista lisättyä atomia kohden jää yksi elektroni sidosten ulkopuolelle. 2 p d) - tyhjennusalueen syntyminen (diffuusio, rekombinaatio, sähkökenttä, kynnysjännite) 2 p - päästösuunnassa tyhjennysalue kapenee, varaus siirtyy rajapinnan yli aukkojen ja elektronien rekombinoituessa
- estosuunnassa tyhjennysalue levenee, rajapinnan ympäristö tyhjenee varauksen kuljettajista, vuotovirta
- tarvittavat kuvat, pitää ilmetä päästösuunta 2 p