2 Ortogonala signaler. Fourierserier. Enkla filter.
Aktuella ekvationer: Se formelsamlingen och f¨orberedelseh¨aftet.
Effektivv¨arde vrms f¨or en periodisk signal v(t):
vrms = s
1 T
Z T /2+a
−T /2+a
v2(t)dt (1)
Antag att f (t) och g(t) ¨ar tv˚a periodiska funktioner. De ¨ar ortogonala mot varandra p˚a intervallet T deras skal¨arprodukt < f, g >= 0. Nedan ¨ar a en godtycklig konstant och ∗ noterar konjugat:
< f, g >=
Z T /2+a
−T /2+a
f (t)g∗(t)dt = 0 (2)
Speciellt g¨aller detta:
< sin(nω0t), sin(mω0t) > = 0 f ¨or heltal n 6= m (3)
< cos(nω0t), cos(mω0t) > = 0 f ¨or heltal n 6= m (4)
< sin(nω0t), cos(mω0t) > = 0 f ¨or alla heltal n, m (5) F¨or effektivv¨ardet av en summa av N ortogonala signaler g¨aller:
νrms = q
νrms12 + νrms22 + ... + νrmsN2 (6) F¨or effektivv¨ardet av A sin(kt + φ), d¨ar φ ¨ar en godtycklig fasvinkel och k ¨ar ett nollskilt heltal g¨aller:
νrms = |A|/√
2 (7)
2.1. a) Extra-uppgift: Visa (7) ovan f¨or φ = 0.
b) ¨Ar 3 sin(20πt) och 5 cos(20πt) ortogonala? H¨anvisa till en ekvation ovan.
c) Extra-uppgift: Visa att 3 sin(20πt) och 5 cos(20πt) ortogonala.
d) ¨Ar 3 sin(20πt) och 23 ortogonala?
e) Best¨am effektivv¨ardet f¨or:
x(t) = 4 cos(100πt) − 3 sin(100πt) + 2 cos(300πt) − sin(300πt) (volt) f) Best¨am effektivv¨ardet f¨or:
x(t) = 10 + sin(100πt) + 0.1 sin(200πt) (volt)
2.2. Se figuren nedan med signalen x(t).
t A
−A
0
x(t)
T 2T0
a) Ge ett uttryck f¨or x(t) i intervallet −T0/2 ≤ t ≤ T0/2.
b) Best¨am fourierseriekoefficienterna A0, An, Bn. c) Best¨am fourierserien f¨or x(t).
2.3. Ett idealt l˚agpass-filter (LP-filter) nollst¨aller alla frekvenser ¨over gr¨ansfrekvensen.
Det kan ocks˚a ge en f¨orst¨arkning A, vilket inneb¨ar att signalen multipliceras med A.
Se figur. Signalen x(t) f˚ar passera ett idealt l˚agpassfilter (LP) med gr¨ansfrekvensen fg = 10 kHz och f¨orst¨arkningen A = √
10. (Detta inneb¨ar att filtret stoppar alla frekvenser ¨over 10 kHz, samt multiplicerar signalen med √
10.)
x(t)
t[ms]
y(t)
x(t) LP
2 1
1
−1
a) Best¨am periodtiden T0 f¨or x(t).
b) Ge ett uttryck f¨or x(t) i intervallet −T0/2 ≤ t ≤ T0/2.
c) Best¨am x(t):s fourierserie.
d) Best¨am grundvinkelfrekvensen ω0 och gr¨ansvinkelfrekvensen ωg och j¨amf¨or de- ras storlek.
e) Best¨am utsignalen y(t).
f) Best¨am utsignalens effektivv¨arde, yrms.
2.4. Ett idealt h¨ogpass-filter (HP-filter) nollst¨aller alla frekvenser under gr¨ansfrekvensen.
Se figur. Signalen x(t) kommer f¨orst till cirkeln med × d¨ar den multipliceras med sig sj¨alv till x(t) · x(t). D¨arefter passerar den det ideala h¨ogpassfiltret med gr¨ansvinkel- frekvensen ω1. Det g¨aller att:
x(t) = cos(ω1t) + cos(ω2t), ω2 < ω1 < 2ω2 .
Idealt HP-filter x(t) y(t)
a) Best¨am signalen x(t) · x(t) och f¨orenkla svaret s˚a att det endast best˚ar av enkla cosinus-termer och en konstant. Anv¨and en trigonometrisk formel, tex fr˚an f¨orberedelseh¨aftet.
b) Best¨am utsignalen y(t).
2.5. Se figuren nedan med den helv˚agslikriktade cosinussignalen x(t).
x(t) A
T0 2T
0 t
0 0
−2T −T
a) Ge ett uttryck f¨or x(t) i intervallet −T0/2 ≤ t ≤ T0/2.
b) Best¨am fourierseriekoefficienterna A0, An, Bn. c) Best¨am fourierserien f¨or x(t).
2.6. Se figuren nedan med den halvv˚agslikriktade cosinussignalen x(t).
x(t) A
−T0 T0 t
a) Ge ett uttryck f¨or x(t) i intervallet −T0/2 ≤ t ≤ T0/2.
b) Best¨am fourierseriekoefficienterna A0, An, Bn. c) Best¨am fourierserien f¨or x(t).
Svar och l¨ osningsf¨ orslag
2.1 a) En liknande uppgift gjordes i slutet p˚a f¨orel¨asning 1.
b) Ja, se ekvation (5).
c) En liknande uppgift gjordes p˚a f¨orel¨asning 2.
d) Ja! T¨ank att 23 = 23 cos(0πt) och utnyttja ekvation (5).
e) x2rms = 1
2(42+ 32+ 22+ 12) ⇒ xrms = 3.87 volt f) x2rms = 102+ 1
2· 12+ 1
2· 0.12 ⇒ xrms = 10.0252 volt 2.2 a) x(t) = 2A
T0 t, −T0
2 ≤ t ≤ T0 2
b) A0 = 0 och An = 0 ty signalen ¨ar udda. Bn = −2A
nπ cos(nπ).
c) x(t) = 2A
π sin(ω0t) − 12sin(2ω0t) + 13sin(3ω0t) + ...
2.3 a) T0 = 1 ms b) x(t) =
( −1, −T0/2 ≤ t ≤ 0 1, 0 ≤ t ≤ T0/2 c)
A0 = 0, An = 0 och Bn= π2 ·1−(−1)n n enligt ovan insatta i fourierserie-formeln ger x(t) = 4
π
sin(ω0t) + 1
3sin(3ω0t) + 1
5sin(5ω0t) + ...
volt d) ω0 = 2π/T0 = 2π/0.001 = 2000π rad/s
ωg = 2πfg = 2π10000 = 20000π rad/s
ωg = 10ω0vilket ger att vinkelfrekvenser st¨orre ¨an 10ω0kommer att nollst¨allas av LP-filtret.
d) y(t) =√ 10 4
π
sin(ω0t) + 1
3sin(3ω0t) + ... + 1
9sin(9ω0t)
volt
e) yrms2 = 1
2 · 10 · 4 π
2 1 + 1
32 + 1 52 + 1
72 + 1 92
⇒ yrms = 3.1 volt
2.4 a) x(t) · x(t) = 1 + 0.5 cos(2ω1t) + cos((ω1− ω2)t) + cos((ω1+ ω2)t) + 0.5 cos(2ω2t) b) y(t) = 0.5 cos(2ω t) + cos((ω + ω )t) + 0.5 cos(2ω t)
2.5 a) x(t) = A cos(πt/T0), −T0
2 ≤ t ≤ T0 2 b)
Svar: Bn= 0, A0 = 2A π och An = 2A
π(1 + 2n)sinπ
2(1 + 2n)
+ 2A
π(1 − 2n)sinπ
2(1 − 2n) . c) x(t) = 4A
π
1 2 +1
3cos(ω0t) − 1
15cos(2ω0t) + ...
2.6 a) x(t) =
( A cos(2πt/T0), |t| ≤ T0/4
0, T0/4 ≤ |t| ≤ T0/2 b)
A0 = ... = A π
Svar: Bn= 0, A0 = A π och An = A
π(1 + n)sinπ
2(1 + n)
+ A
π(1 − n) sinπ
2(1 − n) . c) x(t) = A
π +A
2 cos(ω0t) + 2A
3π cos(2ωot) − 2A
15πcos(4ω0t) + ...
Notera: Vid ber¨akning av den andra termen h¨ar m˚aste ett standardgr¨ansv¨arde anv¨andas.