Lösning B1:
Sökt: L1 Givet:
375 . 1 5 . 30 5 1 . 30 1 4 2 K
m 01 . 0
5 . 0
m 02 . 0
m 10
Pa 119
K 293 C 20
m/s 1 . 0
3 1 3
1 4 3 2
3 1 4 2
4 2
1 2 1
2 2
2 1 1
4
2 1 2
2 1 4
2
d d d d L
P P T v
d d d
B d K B
Bernouills med förluster:
2 2
1 2
1 1 2 2
2 1 2
2 1
2
3
6 2
2 2 2 2
1 2
1 2
2 2
K.E 0.1 0.5 0.025 m/s
Materialdata för vatten vid 293 K 998.2 kg/m
0.995 10 m /s
( ) 998.2(0.1 0.025 )
( ) 119 123.68 Pa
2 2
2
f
f
f
v v
gy P gy P P
v v d d
v v
P P P
P
1 12 2 22 12
1 2
2
1 2 1
1 2
2 2
1 2
2 2
1 2 1
1 2 2
1 2
2 6
1 6 2
2 2
16 16 Laminärt
Re
32 32
2
32 32 2
0.01 32 0.995 10 10 0.025 998.2
123.68 1
32 0.995 10 0.1 998.2 0.02
f f
f
f
f
L L v
f v f v K
d d
f vd
L L v
P v v K
d d
d L v
L P v K
v d
L
0.12
.375 998.2 3.05 m 2
B2 lösning:
Sökt: Temperaturen på yttersidan av isoleringen T1
Givet:
T0 ≈ 80ºC (bortser från konvektiv motstånd på insidan röret och konvektivt motstånd genom rörväggen)
T∞ = 0ºC (omgivande luftens temperatur) D0 = 0.02 m
D1 = 0.04 m
kplast = 0.16 W/m2, K Värmebalans: qkonv = qledning
) (
ln ) 2
( 0 1
0 1
1 T T
D D
L T k
T DL
h plast
Både h och T1 är okända. Dessutom är de beroende av varandra. => iterativ lösning!
Gissa T1, beräkna h och beräkna T1.
2 1 3 1 2
2 3 1 2
2
3 8 2
2 film
1 1 D
0 1 1
1 0
0 1
, 1
) (
g Gr g
0.713 Pr
K W/m, 10
4671 . 2
K 10 1 815 . g 1
: K 280 luft vid för
ta M aterialda
280 7
T
C 14 T Gissar
2
aturen.
filmtemper vid
luften tas för
ta M aterialda
11) - (20 Nu
cylinder.
l horisontel och
konvektion naturlig
för n korrelatio av
hjälp med h fram Ta
(1) ln
2 ln
2
T T D T
D k
m K C
T T T
CRa
D D hD k
T hD T D D k
T
film
n D
plast plast
ber
5 3
8 2
1 3 1 2 D
2 1 3 1 2
2 3 1 2
2
3 8 2
2 film
1 beräknad
1,
beräknad 1,
2 2
1
25 . 0 5
5 3
8 2
1 3 1 2
D
2 1 3 1 2
2 3 1 2
2
3 8 2
2 film
1 beräknad
1,
beräknad 1,
2 2
1
25 . 0 5
5 3
8 2
1 3 1 2 D
10 05 . 3 709 . 0 ) 0 48 ( 04 . 0 10 402 . Pr 1 ) (
Gr g Pr Gr Ra
) (
g Gr g
0.709 Pr
K W/m, 10
6005 . 2
K 10 1 402 . g 1
: K 297 luft vid för
ta M aterialda
297 24
T
48 T : gissning Ny
54 4
. 48 T
T fås (1) Ur
K , W/m 52 . 04 7
. 0
10 624 . 2 46 . 11
46 . 11 )
10 25 . 3 ( 48 . 0
250 . 0 och 480 . 0
10 25 . 3 708 . 0 ) 0 54 ( 04 . 0 10 327 . Pr 1 ) (
Gr g Pr Gr Ra
) (
g Gr g
0.708 Pr
K W/m, 10
624 . 2
K 10 1 327 . g 1
: K 300 luft vid för
ta M aterialda
300 27
T
54 T : gissning Ny
14 3
. 54 T
T fås (1) Ur
K , W/m 463 . 04 5
. 0
10 4671 . 2 857 . 8
857 . 8 ) 10 16 . 1 ( 48 . 0
250 . 0 och 480 . 0
10 16 . 1 713 . 0 ) 0 14 ( 04 . 0 10 815 . Pr 1 ) (
Gr g Pr Gr Ra
T T D
T T D T
D k
m K C
C C C
D k h Nu
Nu
n C
T T D
T T D T
D k
m K C
C C C
D k h Nu
Nu
n C
T T D
luft D D
luft D D
C C C
D k h Nu
Nu
n C
luft D D
48 T uren Yttemperat :
Svar
48 9
. 48 T
T fås (1) Ur
K , W/m 33 . 04 7
. 0
10 6005 . 2 30 . 11
30 . 11 )
10 05 . 3 ( 48 . 0
250 . 0 och 480 . 0
1 beräknad
1,
beräknad 1,
2 2
1
25 . 0 5
B3 lösning:
Sökt: Diffusiviteten, DAB
Givet:
2 4
, 3
2 3 2
* 1
* 1 2
m mol/s, 10
79 . 46 6 10 26 . 1 86400
4 . 3 :
är etanol av Fluxet
g/mol 46
m 10 26 . 1
s 86400 s
3600 24 h 24
g 4 . 3
K J/mol, 314 . 8
0
0582 . 101325 0 Pa 5900
5900
m 05 . 0 cm 5 z
K 293
Pa 101326
M A t N m M A t m R y
P y p p
z T
P
tv A z
A tv A
A
Det molära fluxet av etanol kan skrivas:
)
( , ,
, A Az Bz
A AB z
A y N N
dz cD dy
N
Diffusion genom stagnant gasfilm:
/s m 10 4 . 1 0582
. 0 1 ln 1 101325
293 314 . 8 05 . 0 10 79 . 6 ) 1 (
) 1 ln(
) (
) 1 (
) 1 ln( ) (
) 1 (
) 1 ln( ) (
0
2 5 4
1 2 1 2 ,
1 2
1 2 ,
1 2
1 2 , ,
A A z
A AB
A A AB
z A
A A AB
z A z B
y P y
RT z z D N
y y RT
z z N PD
RT c P
y y z
z N cD N
Lösning B4 a)
Antag att partikeln snabbt accelereras till sin konstanta fallhastighet.
Kraftbalans på en sotpartikel (sfär) ger Fg = Fm + Fl, där de enskilda krafterna ges av
3
6
p
g p
D g
F mg Vg
3
6
l l
D g F
och med Stokes lag (CD = 24/Rep):
2 2 2 2 2 2 2
24 24
2 4 2 4 Re 2 4 2 3
l l l l
m p D D
p l
v D v D v D v
F A C C D v
Dv
Lös ut hastigheten:
2
18
p l
v D g
Luft vid 300 K: = 1.18 kg/m3, = 1.85.10-5 Pa,s
v = 2.94.10-5 m/s
5
0.3 2.8
2.94 10 /
H m
t h
v m s
(Kontroll: Rep 2.10-6 dvs Stokes lag gäller – OK!)
b)
Korrelation för värmeöverföringskoefficienten för en fallande sfär (20-36):
1 2 1 3
NuD 2 0.6 ReD Pr dvs vi kan beräkna h som
2 0.6 Re1 2Pr1 3
l
D
h k
D
Vid 300 K gäller kl = 2.62.10-2 W/m,K och Pr = 0.708 h = 52432 W/m2,K Vi har från (18-7) att
54.4 10 0.1
p 6 p
h V A hD
Bi k k
så att temperaturen i partikeln kan antas uniform vid given tid t och beräknas ur (18-5)
0 ,
exp 6
p p p
T T ht
T T D c
Eftersom högerledet blir 0 har vi att T – T = 0 T = T
vilket alltså ger T = 300 K (dvs partikeln kyls snabbt till omkringvarande lufts temperatur).