Matematik III M0039M, Lp 3 2016
Lektion 19-20
Staffan Lundberg
Lule˚a Tekniska Universitet
15 december 2015
Lekt 18
Best¨am de fyra f¨orsta nollskilda termerna i en potensserieutveckling kring x = 0 av l¨osningen till begynnelsev¨ardesproblemet
y′+ (x + 2)y = 0, y (0) = 1.
Sva r:
=1 y x −2 +(
3/
2 2)x 1/ −(
3 3)x +.
..
Ans¨att y = X∞ k=0
ckxk X∞
k=1
kckxk−1+ x X∞ k=0
ckxk + 2 X∞ k=0
ckxk = 0 X∞
k=0
(k + 1)ck+1xk+ X∞ k=1
ck−1xk + 2 X∞ k=0
ckxk = 0
2c0+ c1+ X∞ k=1
(ck−1+ 2ck + (k + 1)ck+1) xk = 0
Ekv. system:
2c0+ c1 = 0 ck+1= −2ck+ ck−1
k + 1 , k ≥ 1 BV:y (0) = 1 ⇔ c0= 1. Vidare: c1= −2c0= −2.
k Koefficient 1 c2 = −2c1+ c0
2 = 3
2 2 c3 = −2c2+ c1
3 = −1
3
Svar: y = 1 − 2x + 3 2x2−1
3x3+ . . .
Struktur
1 Lektion 19–Laplacetransformen, inledn.
2 Lektion 20–Tabellhantering och Inverstransformering
Laplacetransformen
En av de mest effektiva metoderna inom den till¨ampade matematiken ¨ar de s.k. Laplacetransformerna. Arkitekten bakom detta f¨orn¨amliga verktyg
¨ar fransmannenPierre Simon Laplace (1749-1827), kallad ”Frankrikes Newton”.
I en uppsats fr˚an 1812 presenterar Laplace en integral, som sedermera visat sig f˚a enorm betydelse i l¨osningen av vissa differentialekvationer.
Definition
Laplacetransformen F (s) = L{f (t)}av en funktion f (t), t ≥ 0, ¨ar
F (s) = Z∞
0
f (t)e−stdt, (1)
f¨orutsatt att integralen existerar och ¨ar konvergent.
Transform=Avbildning
Transformer ¨ar ett begrepp som av- bildar funktioner p˚a andra funktio- ner. J¨amf¨or med t. ex. en differen- tialoperator, en annan avbildning.
f(t)
L F(s)
f(t) d/dt f'(t)
Laplacetransform
Differential- operator
Betrakta potensserien F (x) = X∞ n=0
anxn. Om vi t. ex. v¨aljer an= 1
n!, kan vi t¨anka oss att 1
n! ex, dvs. en ”heltalsfunktion” avbildas p˚a en reell funktion.
Intuitivt resonemang
Anta att x > 0. Laplacetransformen (1) kan s¨agas vara den kontinuerliga motsvarigheten till potensserien
X∞ n=0
anxn, d¨ar vi v¨aljer ”heltalsfunktionen”
an s˚a att serien konvergerar f¨or 0 < x < 1.
X∞ n=0
anxn X∞ t=0
a(t)xt Z∞
0
f (t)xtdt Z∞ 0
f (t)e(ln x)tdt
(S¨att ln x = −s)
| {z }
0<x<1⇒0<s<∞
Z∞ 0
f (t)e−stdt, s > 0
Anm¨ arkning
I ovanst˚aende definition (1) formuleras den s.k.enkelsidiga
Laplacetransformen. Det existerar ocks˚a en dubbelsidig L-transform, d¨ar integrationsintervallet ¨ar hela tallinjen.
Ofta r¨acker det att parametern s ∈ R+, men i ett mer detaljerat studium m˚aste vi anta att s = σ + i ω ∈ C, Re(s) ∈ R+.
I till¨ampade sammanhang har t dimensionen tid, vilket inneb¨ar att s har dimensionen frekvens.
F¨ or att kunna L-transformeras, duger inte vilka funktioner som helst
Vi f¨oruts¨atter att det existerar en funktionsfamilj d¨ar Laplacetransformen
¨ar definierad. Litet mer noggrant formulerat ¨an ovanst˚aende intuitiva resonemang, s¨ager vi:
L˚at S(R+) beteckna familjen av alla styckvis kontinuerliga funktioner f : R+7→ C med egenskapen att f inte v¨axer f¨or fort, dvs. om det finns konstanter C och a med
|f (t)| ≤ Ceat, f¨or t ∈ R+, C , a > 0.
Man brukat s¨aga att f v¨axer h¨ogst exponentiellt (s. 3 l¨arobok (T)) om f ∈ S(R+). S˚adana funktioner passar bra att L-transformera.
Anm¨ arkning
Vi konstaterar: Integralen (1) kan konvergera ¨aven om f (t) → ∞ d˚a t → ∞, bara s ¨ar tillr¨ackligt stort och att f inte skenar iv¨ag.
Exempel f (t) = e7t ger, insatt i (1):
ZX 0
e7te−stdt → 1
s − 7 d˚a X → ∞ (om s > 7) Ovning¨ Prova motsvarande resonemang med f (t) = eet.
L-transformen ¨ ar linj¨ ar
Eftersom Laplacetransformen ¨ar en integral, g¨aller linearitetsegenskapen:
L{a f (t) + b g(t)} =
= Z∞
0
e−st(a f (t) + b g (t)) dt = . . . = a L{f (t)} + b L{g(t)}.
Att ber¨ akna element¨ ara L-transformer med definitionen
Exempel: f (t) = 1 F¨or s > 0 ¨ar
F (s) = Z∞
0
e−stdt = e−st
−s
∞ 0
= . . . = 1 s.
Anm: L{K } = K
s , K ∈ R.
Exempel: f (t) = sin bt eller f (t) = cos bt
Vi transformerar den komplexv¨arda exponentialfunktionen
eibt = cos(bt) + i sin(bt) och identifierar d¨arefter real- och imagin¨ardelar:
F (s) = Z∞ 0
e−steibtdt = Z∞ 0
e−t(s−ib)dt = (Tid. resultat)
= 1
s − ib = s + ib
s2+ b2 = s
s2+ b2 + i b s2+ b2 Identifiera real- och imagin¨ardelar L{cos bt} = s
s2+ b2, L{sin bt} = b s2+ b2.
Alternativ: f (t) = cos bt med Eulers formel, FN s.
113
Eulers formel: cos bt = eibt+ e−ibt 2 L{cos bt} = 1
2L
eibt + e−ibt
=
= 1 2
1
s − ib + 1 s + ib
=
= 1 2· 2s
s2+ b2 = s s2+ b2
Exempel
Best¨am Laplacetransformen av f (t) = 2 sin(2t) + 3 cos(3t) f (t) = cosh(3t) = e3t + e−3t
2 f (t) = sinh(t) = et− e−t
2
Exempel: f (t) = t
L˚at f (t) = t. F¨or s > 0 ¨ar
F (s) = Z∞
0
t e−stdt =(Part. int.)= 1 s2.
Exempel: f (t) = t
2L˚at f (t) = t2. F¨or s > 0 ¨ar
F (s) = Z∞ 0
t2e−stdt =(Part. int.)= 2 s3.
Exempel: f (t) = t
nL˚at f (t) = tn, n ∈ N. F¨or s > 0 ¨ar
F (s) = Z∞ 0
tne−stdt =(Part. int.)= n!
sn+1. Anm
L{tn} = n
sL{tn−1} = n(n − 1)
s2 L{tn−2} = . . .
= n(n − 1) · · · · 2 · 1
sn L{1} = n!
sn+1
Avslutande exempel, Lekt 19
Best¨am Laplacetransformen av f (t) = t2+ 2t + 3.
F (s) = Z∞ 0
(t2+ 2t + 3) e−stdt =
= L{t2} + 2L{t} + L{3} = (Termvis transf.)
= 2
s3 + 2 · 1 s2 +3
s
Struktur
1 Lektion 19–Laplacetransformen, inledn.
2 Lektion 20–Tabellhantering och Inverstransformering
Lekt 19
Best¨am L{cos2(t) + sin2(t)} med eller utan fiffighet.
Laplacetabell
I praktiken beh¨over vi inte h˚alla p˚a och integrera fram L-transformen. Vi nyttjar ist¨allet tabeller och diverse r¨akneregler.
Exempel L˚at
f (t) = (2t + 1)2+ cos 2t − sin t, t ∈ R+. Best¨am dess Laplacetransform med tabell och r¨akneregler.
Inverstransformering
I det praktiska r¨aknandet st¨oter man ofta p˚a problemet att ˚aterskapa f (t) fr˚an dess Laplacetransform.
I mer avancerade kurser visar man att f (t) ¨ar entydigt best¨amd av F (s), dvs. om F (s) = L{f (t)} s˚a ¨ar f (t) = L−1{F (s)}.
L¨agg ocks˚a m¨arke till att inverstransformen ¨ar linj¨ar:
L−1{cF1+ dF2} = c L−1{F1} + d L−1{F2}.
Inverstransformering i praktiken
F¨or att inverstransformera f¨oljer vi ritualen
Partialbr˚aksuppdelning (om vi kan faktorisera n¨amnaren)/Kvadratkomplettering,
Kolla eventuell d¨ampning (tas upp under n¨asta lektion), Tabellavl¨asning.
Exempel
Best¨am en funktion f (t) med Laplacetransformen F (s) = 5s − 4
(s − 1)2
Derivator av Laplacetransformen
Sats
L˚at F (s) = L{f (t)} och antag (som vanligt) att f ¨ar styckvis kontinuerlig p˚a R+ och v¨axer h¨ogst exponentiellt. D˚a g¨aller
L {tnf (t)} = (−1)ndnF dsn. Speciellt: L {t f (t)} = −F′(s).
Bevis.
Vi visar specialfallet L {t f (t)} = −F′(s). Vi antar (som vanligt) att f ∈ S(R+).
d
dsF (s) = d ds
Z∞ 0
f (t) e−stdt =(F (s) ¨ar likf. konv.)
= Z∞ 0
d
ds f (t) e−st dt =
Z∞ 0
(−t) f (t) e−stdt = −L {t f (t)} , och vi ¨ar klara. Satsen f¨oljer sedan med ett induktivt resonemang.
Avslutande exempel
Givet L {t cos(bt)} = G (s) = s2− b2
(s2+ b2)2 ur tabell.
Best¨am L
t2 cos(bt) .
L¨ osningsf¨ orslag
L
t2 cos(bt)
= L
t
g(t)
z }| {
(t cos(bt))
= L {tg(t)}
G′(s) = d ds
s2− b2 (s2+ b2)2
= −2s3+ 6sb2 (s2+ b2)3 . L
t2 cos(bt)
= −G′(s) = 2s3− 6sb2
(s2+ b2)3 (Enl. satsen) Alt. ¨ovning:L
t2 cos(bt)
= (−1)2F′′(s), d¨ar F (s) = L{cos(bt)}
Overkurs: Gammafunktionen ¨
L˚at r > −1 ∈ R. F¨or s > 0 har vi L{tr} =
Z∞ 0
tre−stdt =(st = x, dt = dx s )=
= Z∞
0
xr
sr e−x dx
s = 1
sr+1 Z∞
0
xre−xdx
| {z }
Γ(r +1)
= Γ(r + 1) sn+1
Speciellt: Om r = n ∈ N g¨aller: Γ(n + 1) = n!
Overkurs: L˚ ¨ at r = −1/2
F¨or s > 0 har vi L{ 1
√t} = . . . = Γ(1/2)
√s = rπ
s R¨akneruta
Γ(1/2) = Z∞ 0
x−1/2e−xdx = (Generaliserad i 0 och ∞)
=(x = t2, dx = 2tdt)= Z∞ 0
1
t e−t22t dt = 2 Z∞
0
e−t2dt
| {z }
=√ π/2