KARL JONSSON
Nyckelord och inneh˚all
• Andra ordningens linj¨ara differentialekvationer
• Homogena ekvationen
• Wronskideterminanten W (y1, y2)
• Konstanta koefficienter och karakt¨aristiska ek- vationen.
• Fundamental l¨osningsm¨angd, y1(t), y2(t)
• Reduktion av ordning
• Variation av parameterar
• Metoden med obest¨amda koefficienter
Inofficiella ”m˚al”
Det ¨ar bra om du (M1) vet att (IVP)
y00+ p(t)y0+ q(t)y = g(t), t ∈ I, y(t0) = y0, y0(t0) = y00 (1) har en unik l¨osning i hela I om p, q och g ¨ar kontinuerliga funktioner i detta intervall I.
(M2) vet att givet tv˚a l¨osningar y1 och y2 till den homogena ekvationen
y00+ p(t)y0+ q(t)y = 0 (2)
d˚a g¨aller att villkoret att Wronskianen
W (y1, y2) ≡ y1y20 − y10y2 6= 0 f¨or n˚agon punkt i I, (3)
¨
ar ekvivalent med att l¨osningen y(t) till (0.1) kan skrivas
y(t) = c1y1(t) + c2y2(t) (4)
f¨or n˚agra konstanter c1och c2. L¨osningarna y1 och y2 utg¨or d˚a en fundamental l¨osningsm¨angd.
(M3) vet att Wronskianen uppfyller att W0+p(t)W = 0 och d¨arf¨or g¨aller det att W (t) = c exp(−´
p(t) dt).
H¨ar var det ett minus-tecken som saknades i det utdelade materialet.
(M4) vet att Wronskianen f¨or y1, y2 antingen ¨ar 0 i hela I eller 6= 0 i hela I. Detta inneb¨ar att om p och q ¨ar kontinuerliga s˚a byter Wronskianen aldrig tecken p˚a l¨osningsintervallet.
(M5) vet att allm¨anna l¨osningen till y00+ p(t)y0+ q(t)y = g(t) kan skrivas
y(t) = c1y1(t) + c2y2(t) + Yp(t), (5) d¨ar y1, y2 ¨ar en fundamental l¨osningsm¨angd och Yp(t) ¨ar n˚agon l¨osning till ekvationen.
(M6) kan anv¨anda ansatsen ert f¨or ekvationer med konstanta koefficienter.
(M7) kan anv¨anda metoden med obest¨amda koefficienter f¨or att finna Yp. (M8) f¨orst˚ar f¨oljande l¨osningsg˚ang f¨or 2’a ordningens ekvationer:
y1(t) → y2(t) → W (y1, y2)(t∗) 6= 0 → Yp(t) → y = c1y1+ c2y2+ Yp → c1 och c2, (M9) kan anv¨anda
(a) reduktion av ordning: ans¨atter y(t) = v(t)y1(t) f¨or att kunna finna y2 med hj¨alp av y1, f˚ar en f¨orsta ordningens ekvation f¨or v0.
(b) variation av parametrar: ans¨att Yp(t) = u1(t)y1(t) + u2(t)y2(t) f¨or att finna Yp och vet att detta involverar att g¨ora ett val i l¨osningsg˚angen, f˚ar ett linj¨art ekvationssystem f¨or u01 och u02.
Obs! Detta ¨ar ett f¨ors¨ok att bryta ned kursm˚alen i mindre och mer konkreta bitar. M˚alen ovan ¨ar inte officiella f¨or kursen, utan ett f¨orslag till hur man kan t¨anka.
Institutionen f¨or matematik, KTH, SE-100 44, Stockholm, Sweden E-mail address: karljo@kth.se.
Date: 18 oktober 2017.
1
Exempel och uppgifter (U1) Finn generella l¨osningen till
(a) 12y00− y0− y = 0 (b) y00+ 4y0+ 5y = 0
(c) 9y00+ 12y0+ 4y = 0
Ekvationer med konstanta koefficienter. Ans¨att y(t) = ert och ta reda p˚a r genom att derivera och s¨atta in i ekvationen. Blir det dubbelrot s˚a anv¨and g¨arna metoden med reduktion av ordning f¨or att ta reda p˚a en annan oberoende l¨osning y2(t). Kommer alltid bli y2(t) = ty1(t).
(U2) L˚at y00− y0− 2y = 0 s˚a att y(0) = α, y0(0) = 2. Best¨am α s˚a att y → 0 d˚a t → ∞.
Karakt¨aristisk ekvation blir r2−r−2 = 0 med l¨osningar r = 2 och r = −1 s˚a allm¨anna l¨osningen
¨
ar y = c1e2t+ c2e−t. Om l¨osningen ska g˚a mot 0 d˚a t → ∞ s˚a m˚aste c1= 0. S˚a y = c2e−t. Vidare om y0(0) = 2 s˚a m˚aste c2 = −2 s˚a y = −2e−t. Allts˚a m˚aste α = −2.
(U3) Om a, b, c ¨ar positiva s˚a kommer alla l¨osningar till ay00+ by0+ cy = 0 g˚a mot 0 d˚a t → ∞.
Vad f¨or reell del har l¨osningarna till den karakt¨aristiska ekvationen?
(U4) Best¨am Wronskianen av cos(t) och sin(t). Vad inneb¨ar detta?
Jag tror att den blir 1, trigettan ska nog anv¨andas. Oberoende funktioner p˚a hela R.
(U5) Best¨am, utan att l¨osa ekvationen, det l¨angsta intervall i vilken f¨oljande ekvationer garanterat har en l¨osning:
(a) (t − 1)y00− 3ty0+ 5y = sin(t) d¨ar y(−3) = 2, y0(−3) = 1.
(b) t(t − 1)y00+ 3ty0+ 5y = 2, y(3) = 0, y0(3) = −1.
(c) (x − 3)y00+ x3y0+ (ln |x|)y = 0 d¨ar y(2) = 0, y0(2) = 1,
Skriv om ekvationerna p˚a formen y00+ p(t)y0 + q(t)y = 0 och studera p och q och var dessa funktioner ¨ar kontinuerliga. I (a) s˚a blir det p = −3t/(t − 1) och q = 5/(t − 1) dessa funktioner ¨ar singul¨ara i t = 1. Vi har ett IVP som startar i t = −3 detta betyder att l¨osning garanterat finns i intervallet (−∞, 1).
(U6) Ekvationen ty00+2y0+tety = 0 har fundamental l¨osningsm¨angd best˚aende av y1, y2med W (y1, y2)(1) = 3, vad ¨ar W (y1, y2)(5)?
Vi vet att Wronskianen, betraktad som en funktion av en variabel t, uppfyller en viss ekvation, W0+p(t)W = 0, i detta fall ¨ar p(t) = 2/t, eller hur? Ta reda W (t) i detta fall n¨ar du vet W (1) = 3.
(U7) Bevisa att om y1 och y2 b˚ada ¨ar 0 vid samma punkt i I s˚a kan funktionerna inte utg¨ora en fundamental l¨osningsm¨angd till differentialekvationen y00+ p(t)y0+ q(t)y = 0 f¨or t ∈ I.
Antag att s˚a ¨ar fallet, dvs y1(t0) = y2(t0) = 0. Vi vet att Wronskianen W (y1, y2)(t) = y1y20−y10y2, allts˚a kommer W (t0) = 0. Men Wronskianen uppfyller differentialekvationen
W0+ p(t)W = 0. (6)
Om vi nu antar p(t) ¨ar en kontinuerlig funktion s˚a vet vi att IVP W0+ p(t)W = 0, W (t0) = 0 har en unik l¨osning i hela intervallet d¨ar p(t) ¨ar kontinuerlig. Men vi ser att W (t) ≡ 0 ¨ar en l¨osning p˚a detta problem (homogena linj¨ar differentialekvationer har alltid noll-l¨osningen som en l¨osning och i detta fall s˚a uppfyller noll-l¨osningen ¨aven IVP), allts˚a m˚aste detta vara den unika l¨osningen p˚a problemet. Men d˚a betyder det att Wronskianen ¨ar identiskt noll. Allts˚a m˚aste y1 och y2 vara linj¨art beroende och kan s˚aledes inte utg¨ora en fundamental l¨osningsm¨angd.
(U8) t2y00− 5ty0+ 9y = 0, t > 0. Anv¨and substitutionen x = ln(t) och l¨os.
Blir lite omst¨andigt att g¨ora med denna substitution, m˚aste anv¨anda kedjeregeln. Vi gjorde dock detta p˚a ¨ovningen. Borde f˚a att
dy dt = dy
dx dx
dt = 1 t
dy
dx. (7)
Samt
d2y dt2 = d
dt dy
dt = d dt(1
t dy
dx) = −1 t2
dy dx+ d
dt dy
dx (8)
−1 t2
dy dx+1
t d dx(dy
dx)dx dt = −1
t2 dy dx + 1
t2 d2y
dx2 (9)
allts˚a
tdy dt = dy
dx (10)
t2d2y
dt2 = −dy dx +d2y
dx2 (11)
Insatt i ekvationen ger att
y00− y0− 5y0+ 9y = 0. (12)
d¨ar derivatorna nu ¨ar med avseende p˚a variabeln x. Ekvivalent med Ans¨atter att y(x) = erx, f˚ar karakt¨aristisk ekvation r2− 6r + 9 = 0 med dubbelrot r = 3 vilket ger l¨osningarna y1(x) = e3x och y2(x) = xe3x. ˚Aterg˚ar vi till t-variablerna s˚a f˚ar vi att
y1(t) = e3 ln t= t3 (13)
y2(t) = ln te3 ln t = ln(t)t3. (14)
Ett annat s¨att ¨ar att g¨ora ansatsen y = tr och f¨ors¨oka ta reda p˚a vad r ¨ar genom att s¨atta in denna ansats i ekvationen. Borde f˚a ekvationen r(r − 1) − 5r + 9 = 0 (kallas f¨or indexekvationen) med dubbelrot = 3. Allts˚a samma ekvation som d¨ok upp med metoden ovan. Ger y1(t) = t3. Hur f˚ar du fram en andra oberoende l¨osning? Reduktion av ordning, ans¨att y2(t) = v(t)t3. Du borde komma fram till att v(t) = ln(t). Det blir alltid s˚a f¨or fallet d˚a indexekvationen f¨or Eulerekvationer har en dubbelrot. Det kan du f¨ors¨oka visa allm¨ant, skoj.
(U9) Finn allm¨anna l¨osningen till differentialekvationen (a) t2y00+ ty0+ 4y = 0, t > 0.
(b) 2t2y00− 5ty0+ 5y = 0, t > 0.
Detta ¨ar Eulerekvationer. Ans¨att y(t) = tr. Vid dubbelrot s˚a anv¨and metoden med reduktion av ordning.
(U10) Ekvationen
(a) t2y00+ ty0− 4y = 0, t > 0 har en l¨osning y1(t) = t2. (b) xy00− y0+ 4x3y = 0, x > 0 har en l¨osning y1(x) = sin(x2).
(c) t2y00− 4ty0+ 6y = 0, t > 0 har en l¨osning y1(t) = t3.
Finn med hj¨alp av denna l¨osning en annan oberoende l¨osning y2, och skriv upp allm¨anna l¨osningen till ekvationen. Kolla vad W (y1, y2) blir.
Ans¨att y2(t) = v(t)y1(t). Derivera och s¨att in i ekvationen. Det som m˚aste h¨anda ¨ar att alla termer som har med v att g¨ora ska f¨orsvinna, annars har det blivit fel i r¨akningarna. Det som blir kvar ¨ar en ekvation med v00 och v0. Detta ser ut som en andra ordningens ekvation, men det g˚ar att tolka som en f¨orsta ordningens ekvation om vi t¨anker p˚a u = v0 f¨or d˚a blir u0 = v00. L¨os ekvationen som dyker upp med metoder som fungerar f¨or f¨orsta ordningens ekvationer, f˚ar d˚a fram uttryck f¨or v0. Integrera och f˚a uttryck f¨or v, och vips s˚a f˚ar vi y2.
(U11) Best¨am allm¨anna l¨osningen till y00−2y0−3y = 6e2t. Anv¨and metoden med obest¨amda koefficienter.
(U12) Finn allm¨anna l¨osningen till f¨oljande ekvationer
(a) ty00− (1 + t)y0+ y = t2et, t > 0, d¨ar y1(t) = 1 + t och y2(t) = et ¨ar tv˚a oberoende l¨osningar till den homogena ekvationen.
(b) t2y00− 2y = 4t2− 3, t > 0, d¨ar y1(t) = t2 ¨ar en l¨osning till den homogena ekvationen.
(c) t2y00− 2ty + 2y = 8t2, t > 0, d¨ar y1(t) = t ¨ar en l¨osning till den homogena ekvationen.
Vi kan g¨ora (b). H¨ar kan man antingen t¨anka sig att f¨orsta anv¨anda reduktion av ordning f¨or att f˚a fram y2 och sedan variation av parametrar f¨or att f˚a fram en partikul¨arl¨osning. ELLER s˚a kan man freestyla och baka ihop dessa tv˚a metoder till en metod. Wow. Vi ans¨atter
y(t) = v(t)t2. (15)
Derivera
y0(t) = t2v0+ 2tv (16)
y00(t) = t2v00+ 4tv0+ 2v. (17)
insatt i ekvationen
t4v00+ 4t3v0+ 2t2v − 2t2v = 4t2− 3 (18) samma sak som
t4v00+ 4t3v0= 4t2− 3 (19)
vilken vi skriver om som
v00+ 41
tv0 = 4t−2− 3t−4 (20)
integrerande faktor ¨ar e´4/t dt= t4. S˚a multiplicera hela ekvationen med t4 igen (tihi)
t4v00+ 4t3v0= 4t2− 3 (21)
som d˚a kan skrivas som
d
dt(t4v0) = 4t2− 3 (22)
integrera och f˚a
t4v0 = 4
3t3− 3t + c (23)
allts˚a
v0 = 4
3t−1− 3t−3+ ct−4 (24)
integrera
v(t) = 4
3ln(t) +3
2t−2+ bt−3 (25)
allts˚a
y(t) = v(t)t2 = 4
3ln(t)t2+3
2 + bt−1 (26)
d¨ar b ¨ar en godtycklig konstant. Vi vet att vi kan addera c1y1(t) till detta uttryck eftersom y1 ¨ar en l¨osning till den homogena ekvationen, allts˚a om y ovan ¨ar en l¨osning s˚a ¨ar ¨aven
y(t) = v(t)t2 = 4
3ln(t)t2+3
2+ bt−1+ c1t2 (27)
en l¨osning. Delen av uttrycket ovan som st˚ar efter b, dvs t−1 ¨ar en l¨osning till den homogena ekva- tionen, allts˚a kan vi ta detta som y2. Wronskianen f¨or y1och y2blir W (t2, t−1) = −t2t−2−2t·t−2=
−1 − 2 = −3 6= 0 f¨or alla t, allts˚a oberoende l¨osningar. Klart.
(U13) Finn allm¨anna l¨osningen till f¨oljande ekvationer (a) y00+ y = 2 tan(t), 0 < t < π/2.
(b) y00− 7y0+ 10y = g(t).